A súrlódási erőnek a testek érintkezési felületétől való függésének vizsgálata

Vizsgáljuk meg, mitől függ a súrlódási erő. Ehhez sima fatáblát, fahasábot és próbapadot fogunk használni.

1. ábra.

Először is nézzük meg, hogy a súrlódási erő függ-e a testek érintkezési felületétől. Helyezze a blokkot egy vízszintes deszkára úgy, hogy az éle legyen a legnagyobb felülettel. Miután a dinamométert a blokkhoz csatlakoztattuk, fokozatosan növeljük a tábla felülete mentén irányított erőt, és észrevesszük a statikus súrlódási erő maximális értékét. Ezután ugyanazt a blokkot helyezzük egy másik, kisebb felületű felületre, és ismét megmérjük a statikus súrlódási erő maximális értékét. A tapasztalat azt mutatja, hogy a statikus súrlódási erő maximális értéke nem függ a testek közötti érintkezési felülettől.

Megismételve ugyanazokat a méréseket a blokk egyenletes mozgásával a tábla felületén, meg vagyunk győződve arról, hogy a csúszó súrlódási erő sem függ a testek érintkezési felületétől.

A súrlódási erő nyomáserőtől való függésének vizsgálata

Helyezzünk az első blokkra egy azonos típusú második blokkot.

2. ábra.

Ezzel növeljük a test és az asztal érintkezési felületére merőleges erőt (ez a nyomáserő~$\overline(P)$). Ha most újra megmérjük a maximális statikus súrlódási erőt, látni fogjuk, hogy megduplázódott. Miután két rúdra helyeztünk egy harmadikat, azt találtuk, hogy a maximális statikus súrlódási erő háromszorosára nőtt.

Ilyen kísérletek alapján megállapíthatjuk, hogy a statikus súrlódási erő modulusának maximális értéke egyenesen arányos a nyomóerővel.

A test és a támasz közötti kölcsönhatás mind a test, mind a támasz deformációját okozza.

A támasz deformációja következtében fellépő és a testre ható rugalmas erőt $\overline(N)$ támasztó reakcióerőnek nevezzük. Newton harmadik törvénye szerint a nyomóerő és a támasztó reakcióerő nagysága egyenlő, iránya pedig ellentétes:

3. ábra.

Ezért az előző következtetés a következőképpen fogalmazható meg: a maximális statikus súrlódási erő modulusa arányos a támasztó reakcióerővel:

A görög $\mu$ betű az arányossági együtthatót jelöli, amelyet súrlódási együtthatónak neveznek (nyugalmi vagy csúszós).

A tapasztalat azt mutatja, hogy a csúszó súrlódási erő modulusa $F_(mp) $, valamint a maximális statikus súrlódási erő modulusa arányos a támasztó reakcióerő modulusával:

A statikus súrlódási erő maximális értéke megközelítőleg megegyezik a csúszósúrlódási erővel, és a statikus és csúszósúrlódási együttható is megközelítőleg egyenlő.

A $\mu$ dimenzió nélküli arányossági együttható a következőktől függ:

• a dörzsölő felületek természetétől;
• a dörzsölő felületek állapotáról, különösen azok érdességéről;
• csúszás esetén a súrlódási tényező a sebesség függvénye.

1. példa

Határozza meg annak az autónak a minimális féktávolságát, amely az autópálya vízszintes szakaszán 20 $ m/s sebességgel kezd fékezni. A súrlódási együttható 0,5.

Adott: $v=20$ m/s, $\mu =0,5$.

Keresés: $S_(\min ) $-?

Megoldás: Az autó fékútjának minimális értéke a súrlódási erő maximális értékénél lesz. A súrlódási erő maximális értékének modulusa egyenlő:

\[(F_(mp))_(\max ) =\mu mg\]

A $F_(mp) $erővektor fékezés közben a $\overline(v)_(0) $sebességvektorokkal és az $\overline(S)$ elmozdulással ellentétes irányban irányul.

Egyenes vonalú egyenletesen gyorsuló mozgás esetén a kocsi $S_(x) $ elmozdulásának vetülete a kocsi $\overline(v)_(0) $ sebességvektorával párhuzamos tengelyre egyenlő:

Továbblépve a mennyiségi modulokra, a következőket kapjuk:

Az időérték a következő feltételből kereshető:

\ \

Ezután az eltolási modulhoz a következőket kapjuk:

$a=\frac((F_(mp))_(\max ) )(m) =\frac(\mu mg)(m) =\mu g$, majd

$S_(\min ) =\frac(v_(0) ^(2) )(2\mu g) \kb. 40$m.

Válasz: $S_(\min ) =40$ m.

2. példa

Milyen erőt kell kifejteni vízszintes irányban egy 8 $ t tömegű dízelmozdonyra, hogy sebessége 0,3 $ m/s-kal csökkenjen 5 $ másodperc alatt? A súrlódási együttható 0,05 $

Adott: $m=8000$ kg, $\Delta v=0,3$ m/s, $\mu =0,05$.

Keresés: $F$-?

4. ábra.

Írjuk fel a test mozgásegyenletét:

Vetítsük az erőket és a gyorsulást az x tengelyre:

Mivel $F_(mp) =\mu mg$ és $a=\frac(v-v_(0) )(t) =\frac(\Delta v)(t) $, a következőket kapjuk:

$F=m(\frac(\Delta v)(t) -\mu g)=3440 $Н

A munka célja: ismerkedjen meg a gördülési súrlódás jelenségével, határozza meg a négykerekű kocsi gördülési súrlódási tényezőjét..

Felszerelés: kocsi mintakocsi modell, vízszintes sínpálya fotocella készlettel, stopper, súlykészlet.

ELMÉLETI BEVEZETÉS

Gördülési súrlódási erő az érintkezési felületet érintő mozgási ellenállási erő, amely hengeres testek elgurulásakor lép fel.

Amikor egy kerék gördül a sínen, deformáció lép fel mind a kerékben, mind a sínen. Az anyag nem ideális rugalmassága miatt az érintkezési zónában a mikrotuberkulák, a kerék és a sín felületi rétegeinek plasztikus deformációs folyamatai lépnek fel. A visszamaradt alakváltozás miatt a kerék mögötti sín szintje alacsonyabbnak bizonyul, mint a kerék előtt, és a kerék mozgás közben folyamatosan rágurul az ütőre. Az érintkezési zóna külső részén a kerék részleges megcsúszása a sín mentén történik. Mindezen folyamatokban a munkát a gördülő súrlódási erő végzi. Ennek az erőnek a munkája a mechanikai energia disszipációjához, hővé alakulásához vezet, ezért a gördülési súrlódási erő disszipatív erő.

Az érintkezési zóna középső részében egy másik érintőleges erő keletkezik - ez a statikus súrlódási erő ill. tapadási erő kerék és sín anyaga. A mozdony hajtókerekénél a tapadási erő a húzóerő, a pofafékkel való fékezésnél pedig a fékezőerő. Mivel az érintkezési zóna közepén a kerék nem mozog a sínhez képest, a tapadási erő nem végez munkát.

A kerékre ható nyomás eloszlása ​​a sín felől aszimmetrikusnak bizonyul. Elöl nagyobb a nyomás, hátul kisebb (1. ábra). Ezért a kerékre ható eredő erő alkalmazási pontja kis távolsággal előre tolódik b a tengelyhez képest . Képzeljük el a sín kerékre ható erejét két komponens formájában. Az egyik tangenciálisan az érintkezési zónára irányul, ez a tapadási erő F kuplung. Egy másik komponens K merőlegesen irányul az érintkezési felületre és áthalad a kerék tengelyén.

Növeljük viszont a normál nyomáserőt K két összetevőre: az erő N, amely merőleges a sínre, és kompenzálja a gravitációt és az erőt F minőség, amely a sín mentén a mozgás ellen irányul. Ez az erő megakadályozza a kerék mozgását, és a gördülési súrlódási erő. Nyomáserő K nem hoz létre nyomatékot. Ezért a komponens erőinek a kerék tengelyéhez viszonyított nyomatékainak kompenzálniuk kell egymást: . Ahol . Gördülési súrlódási erő arányos az erővel N, a sínre merőlegesen ható kerékre:

. (1)

Itt – gördülési súrlódási együttható. Ez függ a sín és a kerék anyagának rugalmasságától, a felület állapotától és a kerék méretétől. Mint látható, minél nagyobb a kerék, annál kisebb a gördülési súrlódási erő. Ha a kerék mögött helyreállítanák a sín alakját, akkor a nyomásdiagram szimmetrikus lenne, és nem lenne gördülési súrlódás. Amikor egy acélkerék gördül acélsínen, a gördülési súrlódási együttható meglehetősen kicsi: 0,003–0,005, több százszor kisebb, mint a csúszósúrlódási tényező. Ezért gurítani könnyebb, mint húzni.

A gördülési súrlódási együttható kísérleti meghatározása laboratóriumi berendezésen történik. Hagyja, hogy egy kocsi, amely egy kocsi modellje, guruljon a vízszintes sínek mentén. Vízszintes gördülési súrlódásnak és a sínek felől érkező tapadási erőknek van kitéve (2. ábra). Írjuk fel Newton második törvényének egyenletét egy tömegű kocsi lassítására m a gyorsulás irányába vetítve:

. (2)

Mivel a kerekek tömege a kocsi tömegének jelentős részét teszi ki, nem lehet figyelmen kívül hagyni a kerekek forgó mozgását. Képzeljük el a kerekek gördülését két mozgás összegeként: a kocsival együtt történő transzlációs mozgás és a kerékpárok tengelyéhez viszonyított forgó mozgás. A kerekek előremozgását kombináljuk a kocsi előre mozgásával össztömegükkel m az (1) egyenletben . A kerekek forgó mozgása csak a vonónyomaték hatására történik F sc R. Alapegyenlet forgásdinamika törvénye(az összes kerék tehetetlenségi nyomatékának és a szöggyorsulás szorzata egyenlő az erőnyomatékkal) alakja

. (3)

Ha a kerék nem csúszik a sínhez képest, akkor az érintkezési pont sebessége nulla. Ez azt jelenti, hogy a transzlációs és forgó mozgások sebessége egyenlő és ellentétes: . Ha ezt az egyenlőséget megkülönböztetjük, akkor a kocsi transzlációs gyorsulása és a kerék szöggyorsulása közötti összefüggést kapjuk: . Ekkor a (3) egyenlet alakját veszi fel . Adjuk hozzá ezt az egyenletet a (2) egyenlethez, hogy kiküszöböljük az ismeretlen adhéziós erőt. Ennek eredményeként azt kapjuk

. (4)

A kapott egyenlet egybeesik Newton második törvényének egy effektív tömegű kocsi transzlációs mozgására vonatkozó egyenletével: , amely már figyelembe veszi a kerék forgási tehetetlenségének hozzájárulását a kocsi tehetetlenségéhez. A szakirodalomban a kerekek forgási mozgásának egyenlete (3) nem használatos, de a kerekek forgását egy effektív tömeg bevezetésével veszik figyelembe. Például egy megrakott autónál a tehetetlenségi együttható γ egyenlő 1,05-tel, és üres autó esetén a kerék tehetetlenségének hatása nagyobb: γ = 1,10.

A gördülési súrlódási erő helyettesítése a (4) egyenletbe, megkapjuk a gördülési súrlódási együttható számítási képletét

. (5)

A gördülési súrlódási együttható (5) képlet segítségével történő meghatározásához kísérletileg meg kell mérni a kocsi gyorsulását. Ehhez némi sebességgel tolja a kocsit V 0 vízszintes síneken. Az egyenletesen lassított mozgás kinematikai egyenlete a következőképpen alakul .

Útvonal Sés a vezetési idő t mérhető, de a mozgás kezdeti sebessége nem ismert V 0 . A telepítés (3. ábra) azonban hét stopperrel rendelkezik, amelyek az induló fotocellától a következő hét fotocelláig való mozgás idejét mérik. Ez lehetővé teszi, hogy vagy hét egyenletből álló rendszert hozzon létre, és kizárja belőlük a kezdeti sebességet, vagy grafikusan oldja meg ezeket az egyenleteket. Grafikus megoldáshoz átírjuk az egyenletesen lassított mozgás egyenletét, elosztva az idővel: .

Az egyes fotocellák átlagos mozgási sebessége lineárisan függ a fotocellákhoz való mozgás idejétől. Ezért a függőségi gráf<V>(t) egy egyenes, amelynek szögegyütthatója a gyorsulás felével egyenlő (4. ábra)

. (6)

A kocsi négy kerekének tehetetlenségi nyomatéka, amelyek sugarú henger alakúak Rössztömegükkel m számít, képlettel határozható meg . Ekkor a kerék forgási tehetetlenségének korrekciója formát ölt .

A MUNKÁK ELKÉSZÍTÉSE

1. Határozza meg a kocsi tömegét és néhány rakományt. Mérje meg a kerekek sugarát a gördülési felület mentén. A mérési eredményeket rögzítse a táblázatban! 1.

1. táblázat 2. táblázat

S, m	t, Vel	, m/s
0,070
0,140
0,210
0,280
0,350
0,420
0,490

2. Ellenőrizze a sínek vízszintességét. Helyezze a kocsit a sínek elejére úgy, hogy a kocsi rúdja az induló fotocella furatai elé kerüljön. Csatlakoztassa a tápegységet egy 220 V-os hálózathoz.

3. Tolja a kocsit a sínek mentén úgy, hogy elérje a csapdát és beleessen. Mindegyik stopperóra azt az időt mutatja, amikor a kocsi a kiinduló fotocellától a fotocelláig mozdul el. Ismételje meg a kísérletet többször. Jegyezze fel hét stopperóra állását a táblázat egyik kísérletében. 2.

4. Végezzen számításokat. Határozza meg a kocsi átlagos sebességét a kiindulástól az egyes fotocellákig

5. Ábrázolja az egyes fotocellák átlagos mozgási sebességének függését a mozgás időpontjától! A grafikon mérete legalább fél oldal. Adjon meg egy egységes skálát a koordinátatengelyeken. Rajzolj egy egyenest a pontok közelében.

6. Határozza meg az átlagos gyorsulás értékét! Ehhez készítsünk derékszögű háromszöget a kísérleti egyenesen, mint a hipotenuszon. A (6) képlet segítségével keresse meg az átlagos gyorsulási értéket.

7. Számítsa ki a kerekek forgási tehetetlenségének korrekcióját homogén tárcsáknak tekintve . Határozza meg a gördülési súrlódási együttható átlagos értékét az (5) képlet segítségével!<μ>.

8. Becsülje meg grafikusan a mérési hibát!

. (7)

Rögzítse az eredményt μ = <μ>± δμ, Р = 90%.

vonjon le következtetéseket.

TESZTKÉRDÉSEK

1. Magyarázza meg a gördülési súrlódási erő okát! Milyen tényezők befolyásolják a gördülési súrlódási erő nagyságát?

2. Írja fel a gördülési súrlódási erő törvényét! Mitől függ a gördülési súrlódási együttható?

3. Írja fel a kocsi vízszintes síneken történő transzlációs mozgásának és a kerekek forgó mozgásának dinamikájának egyenleteit! Vezesse le az effektív tömegű kocsi mozgásegyenletét!

4. Készítsen képletet a gördülési súrlódási tényező meghatározására!

5. Ismertesse a kocsi síneken gördülő gyorsulásának meghatározására szolgáló grafikus módszer lényegét! Vezesse le a gyorsulási képletet!

6. Ismertesse a kerék forgásának hatását a kocsi tehetetlenségére!

Munka 17-b

Kapcsolódó információk.

Súrlódási erő az az erő, amely akkor lép fel, amikor két test érintkezik, és megakadályozza egymáshoz viszonyított mozgásukat. Az érintkezési felület mentén alkalmazzák a testekre. A különböző testek felületei között fellépő súrlódást külső súrlódásnak nevezzük. Ha ugyanazon test részei között súrlódás lép fel, akkor azt belső súrlódásnak nevezzük.

Száraz súrlódásnak nevezzük a két érintkező szilárd anyag felületei közötti súrlódást, ha közöttük nincs folyékony vagy gáznemű réteg.

A szilárd test felülete és a környező folyékony vagy gáznemű közeg közötti súrlódást, amelyben a test mozog, viszkózus súrlódásnak nevezzük.

Létezik statikus súrlódás, csúszósúrlódás és gördülési súrlódás.

A statikus súrlódási erő álló szilárd testek között akkor keletkezik, ha a test lehetséges mozgásának irányába ható erők lépnek fel.

A statikus súrlódási erő mindig egyenlő nagyságú, és az érintkezési felülettel párhuzamos erővel ellentétes irányban irányul, és ennek a testnek a mozgását okozza. Ennek a testre ható külső erőnek a növekedése a statikus súrlódási erő növekedéséhez vezet. A statikus súrlódási erő a test lehetséges mozgásával ellentétes irányba irányul (1. a, b ábra). . A maximális statikus súrlódási erő arányos a test által a támasztékon keltett normál nyomóerő modulusával:

Mivel Newton harmadik törvénye szerint. Itt látható a statikus súrlódási együttható a súrlódó felületek anyagától és állapotától függően. A statikus súrlódási erő megakadályozza a mozgás megindulását. De vannak esetek, amikor a statikus súrlódási erő okozza a test mozgását. Például egy ember, aki sétál. Séta közben a talpra ható statikus súrlódási erő ad nekünk gyorsulást. A talp nem csúszik vissza, ezért a súrlódás közte és az út között statikus súrlódás.

Tekintsünk egy kocsin fekvő blokkot (2. ábra). Egy erő hat rá, és megpróbálja elmozdítani a helyéről. Ellenkező irányban a statikus súrlódási erő a kocsi oldaláról hat a blokkra. A blokk oldaláról azonos nagyságú és ellentétes irányú erő hat a kocsira, ami a kocsi jobbra mozgásához vezet. A statikus súrlódási erő alapvető szerepet játszik az autók mozgásában. Az autók hajtott kerekeinek abroncsai mintha eltolódnának az úttól, csúszás hiányában pedig az autót toló erő a statikus súrlódási erő.

A csúszó súrlódási erő akkor lép fel, amikor egymáshoz képest mozgó testek érintkeznek, és megnehezíti mozgásukat. A csúszó súrlódási erő az érintkezési felület mentén a mozgási sebességgel ellentétes irányban irányul. A csúszó súrlódási erő egyenesen arányos a normál nyomáserővel:

ahol a csúszósúrlódási együttható, amely a felületkezelés minőségétől és azok anyagától függ.

ezekre a tel.

(valamivel több) - nehezebb egy testet elmozdítani a helyéről, mint folytatni a csúszását).

A súrlódási erő nem függ a testek érintkező felületeinek területétől és egymáshoz viszonyított helyzetétől, valamint kis sebességnél a sebességmodultól, hanem a sebesség irányától függ: amikor az változik a sebesség, változik az irány is (3. ábra). A csúszó súrlódási erők hatását a mechanikai energia belső energiává történő átalakulása kíséri.

A súrlódási erők létezését az elektromágneses kölcsönhatási erők megnyilvánulása magyarázza. A statikus súrlódási erőket főként a súrlódó testek felületén lévő mikronyúlványok rugalmas alakváltozásai okozzák, a mikronyúlványok képlékeny alakváltozásai és részleges tönkremenetele, valamint az érintkezési területen intermolekuláris kölcsönhatások következtében fellépő csúszósúrlódási erők.

Tudományos és gyakorlati konferencia

Súrlódási együttható és m mód az övé számítás

Penza 2010

I. fejezet Elméleti rész

1. Súrlódási típusok, súrlódási együttható

fejezet II. Gyakorlati rész

Statikus, csúszó- és gördülési súrlódás számítása

A statikus súrlódási együttható számítása

Hivatkozások

I. fejezet Elméleti rész

1. Súrlódási típusok, súrlódási együttható

Minden lépésnél súrlódásokkal találkozunk. Helyesebb lenne azt mondani, hogy súrlódás nélkül egyetlen lépést sem tehetünk. De annak ellenére, hogy a súrlódás nagy szerepet játszik az életünkben, még nem alakult ki kellően teljes kép a súrlódás előfordulásáról. Ennek nem is az az oka, hogy a súrlódás összetett természetű, hanem inkább az, hogy a súrlódással végzett kísérletek nagyon érzékenyek a felületkezelésre, ezért nehezen reprodukálhatók.

Létezik külsőÉs belső súrlódás (más névenviszkozitás ). Külső A súrlódás egy fajtája, amelyben a szilárd testek érintkezési pontjain olyan erők lépnek fel, amelyek akadályozzák a testek kölcsönös mozgását és érintőlegesen a felületükre irányulnak.

Belső súrlódás (viszkozitás) a súrlódás egy fajtája, amely kölcsönös mozgás során lép fel. folyadék- vagy gázrétegek között tangenciális erők lépnek fel, amelyek megakadályozzák az ilyen mozgást.

A külső súrlódás fel van osztvastatikus súrlódás (statikus súrlódás ) És kinematikus súrlódás . Statikus súrlódás lép fel a rögzített szilárd testek között, amikor megpróbálják elmozdítani az egyiket. Mozgó szilárd testek között kinematikus súrlódás lép fel. A kinematikus súrlódást pedig acsúszósúrlódás És gördülési súrlódás .

A súrlódási erők fontos szerepet játszanak az emberi életben. Egyes esetekben használja őket, máskor pedig harcol velük. A súrlódási erők elektromágneses természetűek.

Ha egy test bármely felületen megcsúszik, mozgása akadályozottcsúszó súrlódási erő.

Ahol N - földi reakcióerő, aμ - csúszósúrlódási együttható. Együtthatóμ az érintkező felületek anyagától és megmunkálási minőségétől függ, és nem függ a testtömegtől. A súrlódási együtthatót kísérleti úton határozzuk meg.

A csúszó súrlódási erő mindig a test mozgásával ellentétes irányban irányul. A sebesség irányának változásával a súrlódási erő iránya is megváltozik.

A súrlódási erő akkor kezd hatni a testre, amikor megpróbálják mozgatni. Ha külső erőF kevesebb termékμN, akkor a test nem fog mozogni - a mozgás kezdetét, ahogy mondják, a statikus súrlódási erő megakadályozza. A test csak akkor kezd el mozogni, ha a külső erő behatolF meghaladja a statikus súrlódási erő maximális értékét

Statikus súrlódás – súrlódási erő, amely megakadályozza az egyik test mozgását a másik felületén.

fejezet II. Gyakorlati rész

1. Statikus, csúszó- és gördülési súrlódás számítása

A fentiek alapján empirikusan megállapítottam a statikus, csúszó- és gördülősúrlódási erőt. Ehhez több pár testet használtam, amelyek kölcsönhatása következtében súrlódási erő keletkezik, és egy erőmérő eszközt - egy dinamométert.

Íme a következő testpárok:

meghatározott tömegű téglalap alakú paralelepipedon és lakkozott faasztal formájú fahasáb.

az elsőnél kisebb tömegű, négyszögletes paralelepipedon formájú fatömb és egy lakkozott faasztal.

egy meghatározott tömegű henger alakú fatömb és egy lakkozott faasztal.

az elsőnél kisebb tömegű henger alakú fatömb és egy lakkozott faasztal.

A kísérletek elvégzése után a következő következtetést lehetett levonni:

A statikus, csúszó és gördülő súrlódási erőt kísérletileg határozzuk meg.

Statikus súrlódás:

1) Fp=0,6 N, 2) Fp=0,4 N, 3) Fp=0,2 N, 4) Fp=0,15 N

Csúszási súrlódás:

1) Fс = 0,52 N, 2) Fс = 0,33 N, 3) Fс = 0,15 N, 4) Fс = 0,11 N

Gördülési súrlódás:

3) Fk = 0,14 N, 4) Fk = 0,08 N

Így kísérletileg meghatároztam a külső súrlódás mindhárom típusát, és azt kaptam

Fп> Fс > Fк ugyanarra a testre.

2. A statikus súrlódási együttható számítása

De ami érdekesebb, az nem a súrlódási erő, hanem a súrlódási együttható. Hogyan kell kiszámítani és meghatározni? És csak két módot találtam a súrlódási erő meghatározására.

Az első módszer nagyon egyszerű. A képlet ismerete és empirikus meghatározása és N, a statikus, csúszó- és gördülési súrlódási együttható meghatározható.

1) N  0,81 É, 2) N  0,56 É, 3) N  2,3 É, 4) N  1,75

Statikus súrlódási együttható:

= 0,74; 2)  = 0,71; 3)  = 0,087; 4)  = 0,084;

Csúszási súrlódási együttható:

= 0,64; 2)  = 0,59; 3)  = 0,063; 4)  = 0,063

Gördülési súrlódási együttható:

3)  = 0,06; 4)  = 0,055;

A táblázatos adatok ellenőrzésével megerősítettem az értékeim helyességét.

De a súrlódási együttható meghatározásának második módszere is nagyon érdekes.

De ez a módszer jól meghatározza a statikus súrlódási együtthatót, de számos nehézség merül fel a csúszó és gördülő súrlódási együttható kiszámításakor.

Leírás: Egy test nyugalomban van egy másik testtel. Ezután a második test végét, amelyen az első test fekszik, elkezdik felemelni, amíg az első test el nem mozdul a helyéről.

 = sin  /cos  =tg  =BC/AC

A második módszer alapján meghatározott számú statikus súrlódási együtthatót számoltam ki.

Fából fába:

AB = 23,5 cm; BC = 13,5 cm.

P = BC/AC = 13,5/23,5 = 0,57

2. Polisztirol hab fára:

AB = 18,5 cm; BC = 21 cm.

P = BC/AC = 21/18,5 = 1,1

3. Üveg fára:

AB = 24,3 cm; BC = 11 cm.

P = BC/AC = 11/24,3 = 0,45

4. Alumínium fán:

AB = 25,3 cm; BC = 10,5 cm.

P = BC/AC = 10,5/25,3 = 0,41

5. Acél a fán:

AB = 24,6 cm; BC = 11,3 cm.

P = BC/AC = 11,3/24,6 = 0,46

6. Org. Üveg fára:

AB = 25,1 cm; BC = 10,5 cm.

P = BC/AC = 10,5/25,1 = 0,42

7. Grafit fán:

AB = 23 cm; BC = 14,4 cm.

P = BC/AC = 14,4/23 = 0,63

8. Alumínium kartonon:

AB = 36,6 cm; BC = 17,5 cm.

P = BC/AC = 17,5/36,6 = 0,48

9. Vasaló műanyagon:

AB = 27,1 cm; BC = 11,5 cm.

P = BC/AC = 11,5/27,1 = 0,43

10. Org. Üveg műanyagon:

AB = 26,4 cm; BC = 18,5 cm.

P = BC/AC = 18,5/26,4 = 0,7

Számításaim és kísérleteim alapján arra a következtetésre jutottam P >  C >  K , ami tagadhatatlanul megfelelt a szakirodalomból vett elméleti alapnak. Számításaim eredményei nem lépték túl a táblázatos adatokat, hanem kiegészítették azokat, aminek eredményeként a különböző anyagok súrlódási tényezőinek táblázatos értékeit bővítettem.

Irodalom

1. Kragelsky I.V., Dobychin M.N., Kombalov V.S. A súrlódás és kopás számításának alapjai. M.: Gépészet, 1977. 526 p.

Frolov, K. V. (szerk.):Modern tribológia: Eredmények és kilátások.

LKI Kiadó, 2008

Elkin V.I. „Szokatlan oktatóanyagok a fizikában.” „Fizika az iskolában” folyóirattár, 2000. 16. sz.

Évezredek bölcsessége. Enciklopédia. Moszkva, Olma - sajtó, 2006.

Évezredek bölcsessége. Enciklopédia. Moszkva, Olma - sajtó, 2006. SÚRLÓDÁSI TÉNYEZŐ

, annak az erőnek a mennyiségi jellemzője, amely egy anyag elcsúsztásához vagy mozgatásához szükséges egy másik anyag felületén. Ha egy tárgy súlyát N-vel, a súrlódási együtthatót m-vel jelöljük, akkor a tárgy sík felületen gyorsulás nélküli mozgatásához szükséges erő (F) F = mN. A statikus súrlódási együttható határozza meg a mozgás elindításához szükséges erőt; a kinetikus súrlódási együttható (mozgássúrlódás) határozza meg a mozgás fenntartásához szükséges (kisebb) erőt..

Tudományos és műszaki enciklopédikus szótár

Nézze meg, mi a "SÚRLÁSI ÜGYTÁTSZÓ" más szótárakban: súrlódási együttható

Nézze meg, mi a "SÚRLÁSI ÜGYTÁTSZÓ" más szótárakban:- Két test súrlódási erejének aránya a testeket egymáshoz nyomó normálerőhöz. [GOST 27674 88] Témák: súrlódás, kopás és kenés EN súrlódási együttható ... - 3.1 súrlódási együttható: Két test súrlódási erejének és a testeket egymáshoz nyomó normál erőnek az aránya. Forrás: ST TsKBA 057 2008: Csővezeték szerelvények. Súrlódási együtthatók vasalási egységekben 3.1 súrlódási tényező: A súrlódási erő aránya... ...

A súrlódás a szilárd testek közötti kölcsönhatás folyamata relatív mozgásuk (elmozdulásuk) vagy a szilárd test folyékony vagy gáznemű közegben történő mozgása során. Más néven súrlódó kölcsönhatás. Súrlódási folyamatok tanulmányozása... ... Wikipédia

Súrlódási tényező Súrlódási tényező. A két test közötti súrlódási erő (F) és az ezeket a testeket összenyomó normál erő (N) dimenzió nélküli aránya: (vagy f = F/N). (Forrás: „Fémek és ötvözetek. Directory.” Szerkesztette: Yu.P. Solntsev; NPO... ... Kohászati ​​szakkifejezések szótára

Nézze meg, mi a "SÚRLÁSI ÜGYTÁTSZÓ" más szótárakban:- trinties faktorius statusas T terület Standartizacija ir metrológiai meghatározása Trinties erő ir statmenai kūno mozgáso arba galimo mozgáso kryčiai dinamikos erő dalmuo. atitikmenys: engl. súrlódási együttható; súrlódási tényező; súrlódó...... Penkiakalbis aiškinamasis metrologijos terminų žodynas

Nézze meg, mi a "SÚRLÁSI ÜGYTÁTSZÓ" más szótárakban:- trinties faktorius statusas T terület fizika atitikmenys: engl. súrlódási együttható; súrlódási tényező; súrlódási tényező vok. Reibungsfaktor, m; Reibungskoeffizient, m; Reibungszahl, f rus. súrlódási együttható, m pranc. súrlódási együttható, m;… … Fizikos terminų žodynas

Nézze meg, mi a "SÚRLÁSI ÜGYTÁTSZÓ" más szótárakban:- a súrlódási erő és a normál nyomási erő aránya, például hengerlés, húzás, préselés és más típusú fémfeldolgozás során; f-vel jelöljük, és meglehetősen tág határok között változik. Tehát, ha gördül f = 0,03 0,5. BE…… Enciklopédiai Kohászati ​​Szótár

Nézze meg, mi a "SÚRLÁSI ÜGYTÁTSZÓ" más szótárakban:- (statikus) súrlódási együttható A maximális súrlódási erő és a normál reakció aránya. IFToMM kód: 3.5.50 Szakasz: MECHANIZMUSOK DINAMIKÁJA... Mechanizmusok és gépek elmélete

súrlódási együttható (kohászat)- súrlódási együttható A két test közötti súrlódási erő (F) és az ezeket a testeket összenyomó normál erő (N) dimenzió nélküli aránya: (vagy f = F/N). Témakörök: a kohászat általában EN súrlódási effektív...

Műszaki fordítói útmutatóáramlási súrlódási együttható Témakörök: a kohászat általában EN súrlódási effektív...